2024年4月30日发(作者:)
(完整版)2-10戴维南定理和诺顿定理
§2—10 戴维南定理和诺顿定理
一、戴维南定理
二端网络也称为一端口网络,其中含有电源的二端网络称为有源一端口网络,不含电源的二端网络称为
无源一端口网络,它们的符号分别如图2—10—1(a)(b)所示.
图2—10—1
任一线性有源一端口网络(如图2-10—2(a)所示)对其余部分而言,可以等效为一个电压源
U
d
和电阻
R
d
图2-10-2
相串联的电路(如图2—10-2(b)所示),其中
U
d
的大小等于该有源一端口网络的开路电压,电压源的正极
与开路端高电位点对应;
R
d
等于令该有源一端口网络内所有独立源为零(即电压源短接、电流源开路)后所
构成的无源一端口网络的等效电阻。这就是戴维南定理,也称为等效电源定理;
U
d
与
R
d
串联的电路称为戴
维南等效电路.
下面证明戴维南定理,如图2—10-2(a)所示,电阻R上的电压、电流为确定值,利用替代定理,将图2-10-2
(a)中的R替代为电流源,如图2-10—2(c)所示.因为网络A为线性有源一端口网络,因此,可利用叠加
定理,将上述图(c)中的电压U看作两组独立源分别作用产生的两个分量之和。第一个分量是由网络A中的
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(完整版)2-10戴维南定理和诺顿定理
独立源作用所产生的,即令独立电流源为零,将
11
端口断开后在
11
端口产生的开路电压
U
d
,如图2-10-2
(d)所示;第二个分量是由电流源I单独作用所产生的,即令网络A中所有独立源为零后在
11
端口产生的
电压
U
,如图2—10-2(e)所示,这时有源网络A即变为相应的网络P,值得注意的是倘若A中含受控源,受
控源应依然保留在网络P中。观察图(e),设从
11
端口向左看的入端等效电阻为
R
d
,即网络P的入端等效
电阻为Rd,则有
U
R
d
I
,两个分量叠加得:
UU
d
U
U
d
R
d
I
。对照图2—10-2(b)可知,上述图
(b)与图(a)具有相同的端口特性方程,由此可知图(b)就是图(a)的等效电路,戴维南定理得证.
要计算一个线性有源一端口网络的戴维南等效电路,其步骤和方法为:
1、计算
U
d
:利有电路分析方法,计算相应端口的开路电压;
2、计算
R
d
:当线性有源一端口网络A中不含受控源时,令A内所有独立电源为零后得到的无源一端口
网络P则为纯电阻网络,利用无源一端口网络的等效变换就可求出端口等效电阻;当线性一端口网络A中含
有受控源时,令A内所有独立电源为零后得到的一端口网络P中仍含有受控源,这时,可采用加压法和开路
短路法求
R
d
.
图2—10-3
(i)加压法:如图2—10-3(a)所示,令有源一端口网络A内所有独立源为零后得到一端口网络P(注意受
控源仍需保留),在网络P的端口加上一个独立电压源U(或独立电流源I)计算出端口电流I(或端口电压
U
U),那么
R
d
。
I
(ii)开路短路法:图2-10-3(b)所示为戴维南等效电路,从中可知:短路电流
I
d
U
d
U
,当然
R
d
d
.
R
d
I
d
当求出有源线性一端口网络A端口的开路电压
U
d
、短路电流
I
d
后,
R
d
也就求出来了(注意
U
d
、I
d
的参考
方向)。
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